Reflection coefficients for spherical waves

摘要: Потенциал отраженной гармонической волны на плоской границе раздела двух жидких сред формально можно выразить формулой (2), гдеR—расстояние от кажущегося источника, аA—модифицированный коэффициент отражения. Модифицированный отраженияA будет зависеть угла паденияi, далее параметров обеих и, наконец, также частоты или длины падающей волны. По мере возрастания величина модифицированного коэффициента асимптотически нриближаться к величине отражения плоских волнA 0. Настоящая работа преследует цель показать различие междуA иA 0 главным образом в окрестности критической точки. В пар. 2–5 основании работы [1] были выведены формулы дляA. 3 было рассмотрено положение перед точкой (sinin). ЗначенияA этих областях определяются по формулам (16), (18) (20). На их проведены расчеты для различных комбннаций преломленияn=a 1/a 1, отношения плотностейϱ=ϱ 1/ϱ 2 значенийk(z+z 0)=2π(z+z 0)/λ=2πf(z+z0)/a1, характеризующих удаление источника наблюдателя границы раздела, выраженной длинах волх. С убыванием уменьшаетсяk(z+z 0) наоборот. рис. показана зависимость преломленияn. Из кривых вытекает, что наибольшее отличие имеет место точки, гдеA *=⋎A⋎ всегда меньше, чемA 0 *=⋎A 0⋎. точки величинаA * увеличения расстояния возрастает, достигая своего максимума определенном удалении места точкой. Таким амплитуда отраженных сферических воли достигает не точке, как это вытекало бы из геометрической сейсмики, а Это расстояние увеличиваться приближения величины преломления единице. длотностейϱ=ϱ значенияk(z+z 0). Здесь видно во-первых, максимум удаляется убывания во-вторых, практически зависит плотностей ϱ. 2–4 приведены кривые фаз коэффициентов 0, обозначенные черезϕ иϕ *. видно, чтоϕ равно нулю, вытекает сейсмики (см. форм. 4′). Наибольшие различия междуϕ * обнаруживаются опять же